Fig. 1. Cuando el campo eléctrico E se dirige hacia abajo, el punto B está en un potencial eléctrico menor que el punto A. Situación análoga al campo gravitatorio.
La energía potencial eléctrica que la carga positiva tiene en la posición A (Fig. 2), es el trabajo realizado por la fuerza FA para mover la carga en contra del campo eléctrico desde B hasta A. EP=W=FAd.
Fig. 2. Carga eléctrica positiva dentro de un campo eléctrico uniforme.
Pero la magnitud de la fuerza externa aplicada FA es justo igual a la magnitud de la fuerza eléctrica sobre la carga, esto es, FA=F=qE, por tanto EP=qEd.
Note que de manera análoga a un campo gravitatorio, la carga eléctrica positiva liberada desde A cae hacia la placa inferior convirtiendo su energía potencial en cinética.
Dinámica de una partícula cargada en un camplo eléctrico. En la Fig. 2 se planteó la situación de una carga positiva moviéndose dentro de un campo electrostático. En el caso más general se puede considerar cualquier carga eléctrica q en movimiento dentro de un campo electrostástico E y se afirma que la carga eléctrica q experimenta una fuerza F dada por:F=qE.
Ahora, si la carga se mueve libremente, experimentará una aceleración que por la segunda ley de Newton es: a=Fm=qEm.
Y si el campo eléctrico es constante como en la Fig. 3, entonces la aceleración es constante y el movimiento de la carga corresponde a un MRUA y por tanto cumple con las siguientes ecuaciones:x=x∘+v∘t+12at2v=v∘+atv2=v2∘+aΔx
Fig. 3. Campos eléctricos uniformes.
Potencial eléctrico debido a distribuciones de cargas dicretas
Para un desplazamiento infinitesimal d→s de una carga puntual q inmersa en un campo eléctrico, el trabajo realizado por un campo eléctrico sobre la misma es Wint=→F⋅d→s=q→E⋅d→s,
Fig. 4. Potencial eléctrico debido a un carga puntual.
donde A y B son los dos puntos arbitrarios que se muestran en la Fig. 4. En cualquier punto en el espacio el campo eléctrico a causa de la carga puntual es →E=keqr2ˆr,
donde ˆr es un vector unitario radialmente hacia fuera de la carga. Por lo tanto, la cantidad →E⋅d→s puede expresarse mediante→E⋅d→s=keqr2ˆr⋅d→s.
Como la magnitud de ˆr es 1, el producto punto ˆr⋅d→s=dscosθ, donde θ es el ángulo entre ˆr y dˆs. Ademas, dscosθ es la proyección de d→s sobre ˆr, por tanto dscosθ=dr, en consecuencia, la expresión de la diferencia de potencial se convierte en ΔV=−keq∫rBrAdrr2=keq(1rB−1rA),
en resumen, el potencial eléctrico establecido por una carga puntual a cualquier distancia r de la carga es V=keqr.
El potencial eléctrico resultante de dos o más cargas puntuales se obtiene mediante la aplicación del principio de superposición. Es decir, el potencial eléctrico total en algún punto P debido a varias cargas puntuales es la suma de los potenciales debidos a las cargas individuales. Para un grupo de cargas puntuales, puede expresar el potencial eléctrico total en P como V=ke∑iqiri,
donde ri corresponde a la distancia que hay desde la carga qi hasta el punto P.
Potencial eléctrico debido a distribuciones de cargas continuas
Si conoce la distribución de carga, considere el potencial debido a un elemento de carga dq pequeño y trate a este elemento como una carga puntual (ver Fig. 5). Por tanto, el diferencial de potencial eléctrico dV en algún punto P, debido al elemento de carga dq, es dV=kedqr
donde r es la distancia desde el diferencial de carga dq al punto P. Ahora para calcular el potencial total en el punto P, se debe integrar la ecuación anterior a fin de incluir las contribuciones de todos los elementos de la distribución de carga, por tanto V=ke∫dqr.
En esta expresión de V el potencial eléctrico se supone igual a cero cuando el punto P se encuentra infinitamente lejos de la distribución de carga.
Fig. 5. Potencial eléctrico en el punto P debido a una distribución de carga continua.
Campo eléctrico a partir del potencial
¿Cómo se calcula el valor del campo eléctrico si el potencial eléctrico se conoce en una determinada región? Como se sabe, la diferencia de potencial dV entre dos puntos separados una distancia ds es dV=−→E⋅d→s
Si el campo eléctrico tiene sólo una componente Ex, entonces →E⋅d→s=Exdx. Por tanto; Ex=−dVdx
Esta ecuación es la afirmación matemática del hecho de que el campo eléctrico es una medida de la rapidez de cambio del potencial eléctrico con la posición.
Nota: Experimentalmente, el potencial eléctrico y la posición se pueden medir con facilidad si utiliza un voltímetro (dispositivo para medir la diferencia de potencial) y una cinta métrica. En consecuencia, un campo eléctrico se determina al medir el potencial eléctrico en varias posiciones en el campo y dibujando una gráfica de los resultados
Ejemplos
Potencial discreto.
1. Un dipolo eléctrico consiste de dos cargas de igual magnitud y signo opuesto separadas por una distancia 2a, (ver Fig. 6). El dipolo está a lo largo del eje x y tiene centro en el origen
Fig. 6. Dipolo sobre el eje x.
- El potencial eléctrico en el punto P sobre el eje y es:VP=ke(q√a2+y2−q√a2+y2)=0
- El potencial eléctrico en el punto R sobre el eje x es:VP=ke(qx+a−qx−a)=−2keqax2−a2
- La componente Ex del campo eléctrico es:Ex=−∂V∂x=−4keqax(x2−a2)2
Potencial Continuo.
2. Una barra de longitud ℓ, tiene una carga positiva uniforme por unidad de longitud λ y una carga total Q (ver Fig. 7). Calcule el potencial eléctrico en el punto P que se ubica a lo largo de la barra a una distancia a del extremo izquierdo.
Fig. 7. Potencial eléctrico en P debido a una barra uniformemente cargada a lo largo del eje x.
Solución: El potencial de campo eléctrico en P debido al segmento de la barra de carga dq es:dV=kedqx=keλdxx
3. Un anillo de radio a porta una carga total positiva uniformemente distribuida. Calcule el potencial eléctrico debido al anillo en un punto P que se encuentra a una distancia x de su centro, a lo largo del eje central perpendicular al plano del anillo (Fig. 8).
Solución: El potencial de campo eléctrico en P debido al diferencial de carga dq del anillo es:dV=kedqγ
4. Un disco de radio R tiene una densidad de carga superficial uniforme σ. Calcule el potencial eléctrico en un punto P que se encuentra a lo largo del eje perpendicular central del disco y a una distancia x del centro del disco (Fig. 9).
Solución: El potencial de campo eléctrico en P debido al diferencial de carga dq del disco es:dV=kedqγ
Integrado la igualdad:V=keλ∫ℓ+aadxx=keQℓln(ℓ+aa).
A partir de esta ecuación podemos obtener una expresión general del potencial en el eje x, reemplazando el parámetro a con x, a su vez, podemos calcular la componente del campo eléctrio en x medianteEx=−∂V∂x=−keQℓ∂∂x[ln(ℓ+xx)]=keQ(ℓ+x)x.
Por tanto, el campo eléctrico en x=a es Ex=keQ(ℓ+a)a.
3. Un anillo de radio a porta una carga total positiva uniformemente distribuida. Calcule el potencial eléctrico debido al anillo en un punto P que se encuentra a una distancia x de su centro, a lo largo del eje central perpendicular al plano del anillo (Fig. 8).
Solución: El potencial de campo eléctrico en P debido al diferencial de carga dq del anillo es:dV=kedqγ
en donde γ es la distancia del elemento de carga al punto P. Para obtener el potencial total en P, se integra:V=ke√x2+a2∫dq=keQ√x2+a2.
Es importante destacar que la componente del campo eléctrico en la dirección x puede calcularse mediante la derivada respecto a x del potencialEx=−dVdx=−keQddx[1√x2+a2]=keQx(x2+a2)3/2.
4. Un disco de radio R tiene una densidad de carga superficial uniforme σ. Calcule el potencial eléctrico en un punto P que se encuentra a lo largo del eje perpendicular central del disco y a una distancia x del centro del disco (Fig. 9).
Fig. 9. Potencial eléctrico en P debido a un disco uniformemente cargado.
Solución: El potencial de campo eléctrico en P debido al diferencial de carga dq del disco es:dV=kedqγ
teniendo en cuenta que el diferencial de carga del disco es dq=σ(2πrdr) (véase Fig. 10), la integral para determinar el potencial total, toma la siguiente forma:V=ke∫dq√r2+x2=πkeσ∫R02rdr√r2+x2=2πkeσ(√x2+R2−x).
de nuevo el campo eléctrico en x se obtiene derivando:Ex=−dVdx=−2πkeσddx(√x2+R2−x)=2πkeσ(1−x√x2+R2).
Note que los resultados de 2-4 ya fueron obtenidos en el estudio de los campos eléctricos📋👈
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